粉體流變學-分析粉體流與不流行為
1）.內(nèi)摩擦角 -橫坐標和屈服軌跡的切線之間的角。
2）.有效內(nèi)摩擦角 --由Jenike定義的有效屈服軌跡的傾斜角（EYL）。
有效屈服軌跡與橫坐標之間的夾角稱為有效內(nèi)摩擦角d。它與粉體物料的內(nèi)摩擦角有關(guān)，是衡量處于流動狀態(tài)粉體流動阻力的一個參數(shù)。當d增加時，顆粒的流動性就降低。
對于給定的物體粉料，這個值常常隨密實應力的降低而增大，但密實應力很低時，甚至可達900。對于大多數(shù)物料， d值在250到700之間。
流動時，大主應力和小主應力之比可以用有效屈服軌跡函數(shù)來表示：
則
3）.莫爾應力圓－圖形表示正應力和剪切應力坐標系中的應力狀態(tài)，即正應力 ，
t-平面。
4).正應力 －通常作用于要求平面的應力。也叫固結(jié)應力或壓實應力.
5).剪切應力T-平行作用于平面表面的應力。
6).屈服軌跡－失效時剪切應力與正應力的關(guān)系曲線。屈服軌跡(YL)有時被稱為瞬時屈服軌跡來區(qū)分于時間屈服軌跡。
屈服軌跡由粉體的剪切試驗確定：一組粉體樣品在同樣的垂直應力條件下密實，然后在不同的垂直壓力下，對每一個粉體樣品進行剪切破壞試驗。在這種特殊的密實狀態(tài)中，得到的粉體破壞包絡(luò)線稱為該粉體的屈服軌跡。
7).有效屈服軌跡（EYL）－直線通過正應力的原點,t-平面，并與穩(wěn)定狀態(tài)的莫爾圓相切,符合給定堆積密度的散裝固體的穩(wěn)態(tài)流動條件.
8).失敗(散裝固體的)－過度固結(jié)的散裝固體塑性變形受到剪切,導致膨脹和強度降低。
9).流、穩(wěn)態(tài)－臨界狀態(tài)時散裝固體的連續(xù)塑性變形。
10).流動函數(shù)FF－特定散裝固體的無側(cè)限屈服強度和主要固結(jié)應力的關(guān)系曲線。
有時也稱做開裂函數(shù)，是由Jenike提出的，用來表示松散顆粒粉體的流動性能。
松散顆粒粉體的流動取決于由密實而形成的強度。
當fc=0時，F(xiàn)F=¥，即粉體*自由流動
流動性的標準分級如下：
FF <1 不流動，凝結(jié)
1< FF <2 很粘結(jié)，附著性強，流不動
2< FF <4 粘結(jié)，有附著性
4< FF <10 容易流動
10< FF 自由流動
影響粉體流動性的因素
- 粉體加料時的沖擊：沖擊處的物料應力可以高于流動時產(chǎn)生的應力；
- 溫度和化學變化：高溫時顆粒可能結(jié)塊或軟化，而冷卻時可能產(chǎn)生相變，這些都可能影響粉體的流動性；
- 濕度：濕料可以影響屈服軌跡和壁摩擦系數(shù)，而且還能引起料壁黏附；
- 粒度：當顆粒變細時，流動性常常降低，而壁摩擦系數(shù)卻趨于增加；
- 振動：細顆粒的物料在振動時趨于密實，引起流動中斷。
11).料斗－料倉結(jié)構(gòu)的融合部分。
12).主要固結(jié)應力 －由穩(wěn)態(tài)流的莫爾應力圓產(chǎn)生的大主應力。莫爾應力圓相切于有效屈服軌跡。
13).無側(cè)限屈服強度 －莫爾應力圓的大主應力相切于小主應力為零的屈服軌跡。也稱為開放屈服強度fc
在一個筒壁無摩擦的、理性的圓柱形圓筒內(nèi)，使粉體在一定的密實大主應力s1作用下壓實，然后取去圓筒，在不加任何側(cè)向支承的情況下，如果被密實的粉體試樣不倒塌，則說明其具有一定的密實強度。這一密實強度就是開放屈服強度fc。
如果粉體倒塌料了，則說明這種粉體的開放屈服強度fc=0。
開放屈服強度fc值小的粉體，流動性好，不易結(jié)拱。
14).臨界狀態(tài)-散裝固體堆積密度的應力狀態(tài)和剪切帶的剪切應力在恒正應力下剪切過程中保持不變.
15).剪切試驗－此實驗通過施加不同狀態(tài)的應力和壓力來確定散裝固體的流動性
16).內(nèi)摩擦時間角 －切點的時間屈服軌跡與經(jīng)過原點的莫爾應力圓的傾斜角。或稱為時效內(nèi)摩擦角.
17）時間（時效）屈服軌跡－在一定時間內(nèi)給定的正應力情況下，散裝固體的屈服軌跡已保持休止一段時間。
18）.堆積（松裝）密度 --散裝固體數(shù)量除以其總體積的質(zhì)量。
